СЗМ Раман Нано ИК системы
Модульные СЗМ
Автоматизированные СЗМ
Специализированные СЗМ
 
 

2.2.2 Упругие взаимодействия. Задача Герца

2.2.2.3 Точная постановка задачи Герца и ее решение в общем виде

Пусть два твердых тела соприкасаются друг с другом в точке (рис. 1). Необходимо принять следующие упрощающие предположения [1]:

  1. Тела заполнены однородными изотропными линейно упругими средами, характеризующимися модулями Юнга , и коэффициентами Пуассона , .
  2. Кривизна поверхностей мало влияет на напряженно-деформированное состояние.
  3. Граничные поверхности заменяются эллиптическими параболоидами.
  4. Точка контакта – не особая, область контакта односвязная и ее граница – эллипс.
Рис. 1.  Соприкосновение двух тел до деформации. Рис. 2.  Пунктиром изображены поверхности до деформации, а сплошной линией – поверхности сдавленных тел. Буквы и обозначают длины, определяемые равенствами (1) и (2).

Уравнение поверхности вблизи точки касания:

(1)
где по дважды повторяющимся индексам , – суммирование. Тензор характеризует кривизну поверхности, его главные значения – и (здесь , – главные радиусы кривизны контактирующих поверхностей в точке О).

 

Аналогично для второго тела:

(2)

Предположим, что тела сдавливаются некоторой силой , в результате чего они деформируются и сближаются на некоторое малое расстояние (рис. 2). Теперь областью соприкосновения будет не точка, а участок поверхности площадью ( для эллипса). Пусть и – компоненты (соответственно по осям и ) векторов смещения точек поверхностей обоих тел при сдавливании (рис.2).

Из рисунка видно, что в точках области соприкосновения имеет место равенство:

(3)
или
(4)

В точках, где поверхности не соприкасаются, выполняется

(5)

 

Выберем направления осей и таким образом, чтобы тензор был приведен к главным осям. Обозначая через и главные значения этого тензора, перепишем (4):

(6)

 

Величины и связаны с радиусами кривизны , и , обеих поверхностей следующими формулами, которые приведем без вывода:

(7)
где – угол между теми нормальными сечениями поверхностей, в которых радиусы кривизны – и . Знаки радиусов кривизны положительны, если соответствующие центры кривизны расположены внутри соответствующего тела, и отрицательны – в обратном случае.

 

Обозначим через давление между сдавленными телами в точках их соприкосновения. Вне области соприкосновения, очевидно, . Смещение под влиянием нормальных сил определяется выражением (поверхности считаем плоскими):

(8)

 

Заметим, что из (8) следует, что отношение постоянно и равно:

(9)

 

Соотношения (7) и (9) непосредственно определяют распределение деформации и по области соприкосновения. Подставим выражения (8) в (7):

(10)

 

Это интегральное уравнение определяет распределение давления по области соприкосновения. Решение его находится по аналогии с теорией потенциала.

Поэтому придется рассмотреть задачу из теории потенциала.


Пусть по объему трехосного эллипсоида

(11)
равномерно распределен заряд (с объёмной плотностью ). Тогда потенциал поля внутри эллипсоида определяется выражением:
(12)

 

В предельном случае предельно уплощенного эллипсоида (в направлении оси ), когда :

(13)
(координаты внутри эллипсоида полагаются равными нулю).

 

Потенциал можно записать и по-другому:

(14)
где интегрирование производится по объёму эллипса. Теперь перейдем к пределу , при этом положим под корнем ; производя интегрирование по в пределах между , получим:
(15)
где интегрирование производится по площади внутри эллипса . Приравнивая оба выражения для , получим:
(16)

 


Сравним интегральное уравнение (16) с уравнением (10). Видим, что в их правых частях стоят квадратичные функции от и одинакового вида, а в левых – интегралы одинакового типа. Поэтому можно сразу сказать, что область соприкосновения тел (она же – область интегрирования в интеграле (10)) ограничена эллипсом вида:

(17)
и что функция должна быть вида:
(18)

 

Выберем const таким образом, чтобы интеграл по области соприкосновения был равен силе , с которой сдавливаются тела. Получим:

(19)

 

Эта формула определяет закон распределения давления по площади области соприкосновения. Заметим, что давление в центре в полтора раза превышает среднее давление .

Подставим (19) в (10) и заменим получающийся интеграл его выражением согласно (16):

(20)
где – эффективный модуль Юнга:
(21)

 

Приравняем коэффициенты при и и свободные члены с обеих сторон:

(22)
(23)
(24)

 

Уравнения (22), (23) определяют полуоси и области соприкосновения при заданной силе ( и – известные для данных тел величины). После этого с помощью соотношения (22) можно определить зависимость между силой и вызываемым ею сближением тел . Интегралы в правых частях уравнений эллиптические.

Применим полученные формулы к соприкосновению двух шаров с радиусами и . В этом случае:

(25)

 

Из соображений симметрии ясно, что , т.е. областью соприкосновения является круг. Из (23), (24) получим для радиуса области соприкосновения:

(26)
в данном случае – это разность между суммой и расстоянием между центрами шаров. Из (18) получим соотношение между и :
(27)

 

Итак, , соответственно, .

Зависимость вида , имеет место не только для шаров, но и для других тел конечных размеров. В этом легко убедиться из соображений подобия. Если провести замену , , , где – произвольная постоянная, то уравнения (23), (24) останутся неизменными. В уравнении же (22) правая часть умножится на , и для того, чтобы оно оставалось неизменным, надо изменить на . Отсюда следует, что должно быть пропорционально .


Выводы.

  • Задача Герца позволяет определить параметры деформации в "точке" соприкосновения двух тел.
  • При постановке задачи Герца используется модель сплошной упругой однородной среды и предположение малости деформаций.
  • В месте "точечного" соприкосновения зонда с поверхностью образца образуется контактная площадка.
  • Решение задачи Герца позволяет определить величину прогиба в зависимости от приложенной нагрузки. Величина прогиба пропорциональна степени сдавливающей силы.

Литература.

  1. Ландау Л.Д., Лившиц Е.М. Теория упругости. – М.: Наука, 1987. – 246 с.
 
 
Copyright © 2015 - 2017, NT-MDT SI