СЗМ Раман Нано ИК системы
Модульные СЗМ
Автоматизированные СЗМ
Специализированные СЗМ
 
 

1.1 Физические основы работы СТМ

1.1.1 Функция состояния системы, уравнение Шредингера. Туннельный эффект

Представление о туннелировании частиц возникло почти одновременно с квантовой механикой. В классической механике для описания в какой-то момент времени системы материальных точек достаточно задать значение координат и компонент импульса каждой из материальных точек. В квантовой механике даже для одной частицы одновременное определение координат и соответствующей ей компоненты импульса принципиально невозможно из-за соотношения Гейзенберга. Наиболее полное описание системы в квантовой механике дается комплексной функцией состояния системы (волновой функцией). Функция состояния , зависящая от времени и координат всех частиц системы, является решением волнового уравнения Шредингера. Физический смысл функции состояния системы определяется не самой , а .  Вероятность нахождения частиц в элементарном объеме  dxdydz есть не что иное, как .

При рассмотрении падения частиц на потенциальный барьер конечной ширины квантовая механика предсказывает неизвестный в классической физике эффект – прохождение частиц сквозь потенциальный барьер, даже если полная энергия частицы меньше высоты этого барьера.

Вычислим прозрачность потенциального барьера прямоугольной формы [1, 2]. Рассмотрим падение пучка электронов на потенциальный барьер прямоугольной формы, при котором потенциальная энергия частиц

(1)
а полная энергия E меньше чем U0 (рис. 1).
Рис. 1.  Прямоугольный потенциальный барьер и волновая функция частицы  .

Стационарные уравнения Шредингера имеют вид:

(2)
где , – волновые вектора, – постоянная Планка. Решение волнового уравнения при ищем в виде суммы падающей и отражённой волны , а решение при – в виде прошедшей волны . решение в области потенциального барьера  есть . Постоянные коэффициенты a, b, c, d определяются из условия непрерывности волновой функции и в точках  и .

В качестве коэффициента прозрачности барьера D естественно взять отношение плотности потока вероятности прошедших частиц к плотности потока вероятности частиц, падающих на барьер. В рассматриваемом случае, это отношение будет просто равно квадрату модуля волновой функции, оказавшейся за барьером, так как амплитуда падающей волны принята за единицу, а волновые вектора падающей и прошедшей волны совпадают

(3)

Если ,  то как   так и можно приблизительно заменить на  и тогда выражение (3) примет вид

(4)
где

Таким образом, аналитическое вычисление коэффициента прохождения через потенциальный барьер прямоугольной формы является достаточно простой задачей. Однако, во многих квантово-механических задачах, необходимо вычислить коэффициент прохождения через барьер более сложной формы. В этом случае, общего аналитического решения вычисления коэффициента D не существует. Тем не менее, если параметры задачи удовлетворяют условиям квазиклассичности, то коэффициент прохождения через барьер может быть вычислен в общем виде (см. пункт 1.1.2).

 


 

Выводы.

  • В квантовой механике под туннельным эффектом подразумевается прохождение частиц сквозь потенциальный барьер, когда полная энергия частиц меньше высоты этого барьера.
  • Чтобы вычислить коэффициент прозрачности необходимо решить уравнения Шредингера системы с учётом условий сшивки волновой функции на границах барьера.
  • Коэффициент прозрачности прямоугольного барьера в случае, когда волновые векторы падающей и прошедшей волны совпадают экспоненциально убывает с увеличением ширины барьера.

 

Литература.

  1. Д.В. Сивухин. Курс общей физики // М.: Наука, т.5, ч.1 1988.
  2. Л.Л. Гольдин., Г.И. Новикова. Введение в квантовую физику // М.: Наука 1988.

 

 
 
Copyright © 2015 - 2017, NT-MDT SI